Вода
.
Время распространения тепла на расстояние порядка длины волны – t2. Скорость диффузии тепла определяется коэффициентом температуропроводности DS
,
где К – коэффициент теплопроводности, СР – теплоемкость при постоянном давлении. Время
Условие адиабатичности состоит в соотношении
или
,
В противоположном предельном случае
имеет место изотермическое распространение возбуждения.
Скорость затухания звуковых волн при адиабатическом распространении определяется динамической вязкостью среды . Динамическая вязкость, рассчитанная на единичную плотность, носит название кинематической вязкостью и имеет размеренность L2T-1:
.
Динамическая и кинематическая вязкости представляют собой сумму двух составляющий - объемной вязкости и - сдвиговой вязкости: .
Время распространения импульса возмущения, определяющего затухание звука на расстоянии порядка длины волны . Время смещения молекулы на расстояние порядка длины волны .
Таблица 5 | ||||
Временные и пространственные масштабы для ряда веществ в точке плавления | ||||
Свойство | Обозначение | Аргон | Натрий | Вода |
Скорость звука | , см/с | 0,9∙105 | 2,5∙105 | 1,4∙105 |
Средняя скорость теплового движения | , см/с | 1,32∙104 | 3,65∙104 | 3,54∙104 |
Коэффициент температуропроводности | , см2/с | 8,7∙10-4 | 6,5∙10-2 | 1,35∙10-3 |
Коэффициент самодиффузии | D, см2/с | 1,84∙10-5 | 6,3∙10-5 | 1,42∙10-5 |
Кинематическая вязкость | , см2/с | 2∙10-2 | 8∙10-2 | 1,8∙10-2 |
Максимальная частота для адиабатического распространения | , с-1 | 9,3∙1012 | 0,9∙1012 | 1,5∙1013 |
Коэффициент трения | , с-1 | 0,9∙1013 | 2∙1013 | 7,9∙1013 |
Дебаевская частота | , с-1 | 4,0∙1012 | 1,8∙1013 |
Максимальное значение волнового вектора, характеризующего распространение возмущения, которое может рассматриваться как адиабатическое в воде при Т = 0ºС, можно найти из условия
,
см,
Гц.
Если = 106 см-1, то в воде ; ; ; с.
Быстрее всего распространяется упругая деформация, затем тепло и наиболее медленно вещество. В табл.5 представлена зависимость величин, характеризующих процессы переноса для аргона, натрия (Скофилд, 1971) и воды при температуре плавления. Как видно, вода занимает промежуточное положение между расплавленным металлом натрия и жидкостным аргоном по всем параметрам, кроме коэффициента самодиффузии и трения. Коэффициент самодиффузии в воде оказывается наименьшим среди рассматриваемых веществ. Это еще раз свидетельствует в пользу «аномальной» величины межмолекулярного взаимодействия в воде при плавлении.
Микроскопические масштабы времени характеризуют скорости установления равновесия после флуктуаций.
Время релаксации системы после возбуждения к локальному равновесию, в котором поведение системы можно описать на языке макроскопических переменных, таких как вязкость и теплопроводность, . Несмотря на то, что микроскопические процессы в жидкости сложны, состояние системы, которое характеризует какой-то параметр внутренней упорядоченности в первом приближении, можно описать экспоненциальным законом релаксации